作者 Author:Justin( j_q_king@foxmail.com

起笔 Created: 2025-04-15 Tue 15:15 | 凝墨 Modified: 2025-04-15 Tue 15:44

量子力学速成版*

Table of Contents

这个我不称之为整理而是速成,因为深知有更优秀的教材辅导,我给出我的路径

学一门课,先懂了它想干嘛,之后在搞定方法,基本上就算是学有所成了


1. 哲学理解部分

理清概念

物理规律如何描述?我们可以把想研究的对象每一个状态表达出来,这样想知道什么就查看对应状态即可,因此我们来研究的是状态。 量子力学中,状态被封装在函数里,即波函数 \(\psi(x,t)\) .随时间演化满足薛定谔方程(在教材中这被作为假设):

\begin{equation*} ih\dot{\psi}=H \psi \end{equation*}

H 是哈密顿算符,这个方程被认为等价于量子力学的牛顿方程。

下面解释 算符 : 为了满足实验中物理量只能取固定值的现象(这也是量子物理的初衷),使用线性代数特征值(还有波动概念,波节也是整数化的这一点另谈),即可测量的物理量变成了((厄米)矩阵)算符,算符乘上波函数得到了改物理量的值。 厄米矩阵保证了取值为实数。

换一种说法,就是我们有了状态,但我们怎么像原来经典力学一样知道这个对象现在位置速度呢,很简单你用对应算符(位置动量能量……)作用到态函数上就得到一个值,此即所求物理量。

\begin{gather*} H| \psi\rangle=\lambda \psi \end{gather*}

线代中的 矢量 \(\mathbf{a}\) 似乎和量力 \(|\psi\rangle\) 不同,其实只是换了一套符号:

  • \(|\psi\rangle\) 右矢就是一般的列向量,可以表示波函数等等(向量表示函数,这里向量是在 Hilbert 空间,即无限维度的 Euclid 空间,Euclid 空间是有内积的线性空间)。所以量力中,向量和函数同样的(值得思考的问题:什么是向量,向量就是箭头吗)
  • \(\langle\psi|\) 左矢则是右矢转置,数学上这两者是对偶空间关系。

个人认为使用左矢和右矢只是方便,方括号看多了觉得很规整。英文中左右分别叫 bra,(c),ket

于是可以得知, \(\left\langle \psi \right|\psi \rangle\) 得到数, \(\left\langle \psi \right|\psi \rangle\) 得到矩阵

量子力学成立时吊诡之处就是波动方程的解无法消除虚数部分(虚数的来源是……),为此波恩做出著名波恩诠释:波函数的模平方为粒子概率。

塌缩 collapse 指的就是算符乘波函数得到了实数值(没有任何神秘之处,因为所有信息本来多都蕴含在波函数里面)

接下来有了很多算符,我们会介绍算符互易性,也就是可交换性。之所以研究这个,是因为我们发现有些算符可以共享特征向量。如果可以找到一个范围内 CSCO:

量子力学后半部分繁复的点在于它用到了许多(所谓数学物理方法)特殊函数和结论,一般课程直接提供或记住即可。 如:厄米多项式


2. 方法部分

或称之为做题技巧

2.1. 基本知识

如何解矩阵的特征值——行列式法 (唯一)

厄米矩阵:满足 \(H^{\dagger}=H\) 矩阵

如何对角化(唯一): 利用特征值

找基底

2.2. 一些规定

算符中每个量如何得到

2.3. 定理性质

若 V 為有限維空間,則在 V 上任一厄米特運算子的固有向量,恆可做為空間 V 的基底 。 ( When V is finite-dimensional, it is always possible to 和rm a basis with the eigenvectors of a Hermitian operator. )

找空間之綦底=尋找厄米特運算子之特征向量

作用在有限維空間中任意-厄米特運算子,其矩陣表示永遠可寫成對角線形式。 (Any matrix representation of a Hermitian operator acting in a finite dimensional vector space can always be brought into a diagonal form. )

若二厄米特運算子 A, B 彼此可交換,則此空間上可建立一維基底,同時為運算子 A, B 之固有向量 。 ( If two Hermitian operators A , B commute,one can construct an orthonormal basis of the state space with eigenvectors common to A and B . )

二厄米特運算子 A, B ,若 AB = BA, 則它倆可同時被對角化。 ( If two Hermitian operators A, B commute, they can be simultaneously diagonized.)

公设:

量子公設一

在一特定時間 t。,物理系統的状态,可由狀態空間 V 中特定元素 \(|\psi\rangle\) 來定義。

【量子 公設二】

任何可測量的物理量 A, 皆可以作用在状态空間 V 上的算符 A 來描述;且此運算子必為一厄米特運算子。

【 量 子 公設 三】

一物理量 A 唯一可能的測量結杲·就是其對處運算子 A 之特征值。

【量子公設四】

對一個在己歸一化状态 \(|\psi\rangle\) 下的物理量 A 進行測量,得到实验值或特征值為 an 機率為

\begin{equation*} P(a_n)=|\langle u_n|\psi \rangle|^2 \end{equation*}

其中 \(|u_n\rangle\) 為算符 A 特征值 \(a_{n}\) 的歸一化向量 。

【 量子 公設 五】

對狀態為 \(|\psi\rangle\) 之系統,進行一物理量 A 的測量,得到 \(a_n\), 則測量後此系統將變為 \(P_n|\psi\rangle\) 此 \(P\) 為投影運算子 \(P=|u_n\rangle\langle u_n|\) un 所對慮之歸一化固有向量。

【量子 公設 六 】

狀趨向量随着時間約演變,由薛定谔方程

决定,其中 H(t) 為對處於此系統的能量算符。

厄米矩阵特征值为实数

2.4. 附常见矩阵

自旋(很常见,原因二维是便于考察计算特征值)